黑体材料

假设有一种物体，在某一给定的温度下能够全部吸收投射到其表面的任何波长的辐射能量，则称之为黑体。黑体材料是一个完美的发射器，它的发射率值为1.000或100%。也就是说，一个完美的黑体材料是完全无反射的。在各种材料中，反射率越低，发射率越高，这种材料就越接近黑体材料。因此，反射率相当低的材料，诸如纸、纺织品、水泥和砖能够使用一个简单的、一般的红外测温仪来精确地测量其发射率，因为他们非常接近于黑体材料。然而也有很多材料与黑体材料大不相同，它们具有很高的反射率和穿透率。这些与黑体材料大不相同的材料，根据其发射率特点，大体上可以分为三种类型，即灰体材料、非灰体材料，以及可选择型发射体。

灰体材料

灰体材料的发射率值低于1.000，并且其发射率值在任何波长下都是相同的。灰体材料通常具有固定的发射率值，仅仅在其表面粗糙度改变的情况下，这一值才可能被改变，其它情况下则是一个常数。一个灰体材料在某一给定温度下发射出的红外能如果是黑体材料的70%，则其发射率值为0.700。通常来说，不透明的物体具有一个相对高的发射率值（通常反射率在0.300-0.400之间，发射率在0.600-0.700之间），这种物体通常称为灰体材料。

非灰体材料

非灰体材料在不同的波长下具有不同的发射率值。对于不透明的材料来说，发射率随波长变化的趋势，主要是由材料的微观表面结构和物理属性所决定的。而对非灰体材料来说，对于红外能的吸收、反射和穿透的趋势取决于波长。可选择型发射体是一个特殊的非灰体材料，将在下一章节另作谈论。

材料的表面纹理和氧化度也会影响表面发射率。尽管我们认为反射率高的材料是很光滑的，但在显微镜下，其表面还是有很多褶皱和裂缝。这些褶皱和裂缝很小，通常红外波无法进入，所以材料在此波长下具有较高的反射率。然而，如果波长足够小并可以进入这些褶皱和裂缝，则会有所损失，物体的反射率就会变低，材料在反射率较低时发射率较高，在反射率较高时发射率较低。因为比起长波，短波更容易渗入褶皱和裂缝，因此在用短波测量时，被测目标的发射率比用长波测量时更高。通常发射率值低于0.400-0.500的金属，我们称为非灰体。

另外，表面纹理和氧化度的变化同样会引起基于波长的发射率变化。如果氧化结构的表面缝隙大于红外波长，比如氧化铁表面就显得很粗糙，其发射率相对较高，并且用小于此结构缝隙的所有波长进行测量时，发射率和反射率都是不变的。相反地，如果氧化结构的缝隙很小，比如氧化铬镀层，此时短波可以渗透，而长波则不行。随着氧化层变厚，渐渐能够吸收所有的波长，则其发射率值在各种波长下都是不变的。比如薄的胶片表面具有非常细致的氧化层，很容易把它看成是透明的，因此这些镀层在影响其表面纹理的同时，也可将其看成是可选择型发射体。

可选择型发射体

红外能是一种电磁能，就像可见光、无线电波和X射线。如果在胸口打上一束光，它不能穿过，而如果是X射线就能够穿过。光与X射线的唯一区别就在于波长。所以通过改变波长，有些物体会变得更加透明或更加不透明，玻璃就是一个很好的例子。玻璃在短波下是透明的，但在波长大于4.8mm的长波下则是不透明的。也就是说，在短波下玻璃的发射率更低。而因其在长波下是不透明的，因而此时具有更高的发射率。玻璃的发射率也随着波长的改变而改变，在6.6-8.2mm的波长下，玻璃是高度不透明和高度低反射的。这一波段也是玻璃具有最高的发射率值和最类似于黑体材料的波段。

薄的塑料胶片是最典型的可选择型发射体。这种材料是由一长串氢和碳原子链组成的，这一可重复的统一的分子结构使得分子和原子以一个均匀的频率和谐地振动。与这一振动频率一致的红外波长被塑料材料优先吸收（不是反射或穿透）；另一方面，这一材料发射出的红外能首先是与振动频率一致的波长。当我们观察一个塑料夹层带时，它是透明的。但如果用一个与振动频率一致的3.43mm长度的波来测量，这个夹层带则是完全不透明的。当测量一个可选择型发射体的温度时，选择与一个强的发射波段一致的波长是至关重要的。在这种波长下，红外发射最为接近黑体条件，该材料也具有最高的不透明度和最低的反射率。可选择型发射体的另一些例子是所有的气体和所有的高透明材料。许多晶体材料，比如硅和陶瓷也是可选择型发射体。统一的分子结构使这些材料具有如上所述的发射率特性。

薄膜镀层也可以看成是可选择型发射体。在金属工业领域，金属薄板经常会被镀上一层薄膜。油基漆、水基漆、机油和腊是最为常见的涂在金属外部的镀层，它们都可以看作是可选择型发射体。这些材料在有些波长下是高度透明的，在另一些波长下则是高度不透明和低反射的。镀层的发射率在很大程度上取决于波长。一个红外测温仪的最佳波长应该能够随着镀层材料、镀层厚度、所需温度范围，以及对镀层的观测和穿过镀层观测的需求的变化而变化。